Difraksi - Riwayat revisi

Maintenance script: Presentation V4: sitasi, referensi, Math, Wikimedia Commons, dan atribusi

2026-08-26T09:03:59Z

Presentation V4: sitasi, referensi, Math, Wikimedia Commons, dan atribusi

← Revisi sebelumnya		Revisi per 26 Agustus 2026 09.03
Baris 1:		Baris 1:
	'''Difraksi''' atau '''pelenturan''' adalah kecenderungan gelombang yang dipancarkan dari sumber melewati celah yang terbatas untuk menyebar ketika merambat. Menurut prinsip Huygens, setiap titik pada front gelombang cahaya dapat dianggap sebagai sumber sekunder gelombang bola.		[[File:DiffractionSingleSlit_Anim.gif\|thumb\|right\|280px\|DiffractionSingleSlit Anim]]

			'''Difraksi''' atau '''pelenturan'''<ref>[https://id.wikipedia.org/w/index.php?title=Difraksi&oldid=29219173 sumber pada Wikipedia bahasa Indonesia]</ref> adalah kecenderungan gelombang yang dipancarkan dari sumber melewati celah yang terbatas untuk menyebar ketika merambat. Menurut prinsip Huygens, setiap titik pada front gelombang cahaya dapat dianggap sebagai sumber sekunder gelombang bola.

	Gelombang ini merambat ke luar dengan kecepatan karakteristik gelombang. Gelombang yang dipancarkan oleh semua titik pada muka gelombang mengganggu satu sama lain untuk menghasilkan gelombang berjalan. [[Prinsip Huygens]] juga berlaku untuk [[Radiasi elektromagnetik\|gelombang elektromagnetik]].		Gelombang ini merambat ke luar dengan kecepatan karakteristik gelombang. Gelombang yang dipancarkan oleh semua titik pada muka gelombang mengganggu satu sama lain untuk menghasilkan gelombang berjalan. [[Prinsip Huygens]] juga berlaku untuk [[Radiasi elektromagnetik\|gelombang elektromagnetik]].

	== Difraksi Fresnel ==		== Difraksi Fresnel ==

	'''Difraksi Fresnel''' adalah pola [[gelombang]] pada titik ''(x,y,z)'' dengan persamaan:		'''Difraksi Fresnel''' adalah pola [[gelombang]] pada titik ''(x,y,z)'' dengan persamaan:

Baris 17:		Baris 18:
	Dalam [[teori difraksi skalar]] (en:''scalar diffraction theory''), [[Difraksi Fraunhofer]] adalah pola [[gelombang]] yang terjadi pada [[jarak jauh]] (en:''far field'') menurut persamaan integral [[difraksi Fresnel]] sebagai berikut:		Dalam [[teori difraksi skalar]] (en:''scalar diffraction theory''), [[Difraksi Fraunhofer]] adalah pola [[gelombang]] yang terjadi pada [[jarak jauh]] (en:''far field'') menurut persamaan integral [[difraksi Fresnel]] sebagai berikut:

	:<math>U(x,y) = \frac{e^{i k z} e^{\frac{ik}{2z} (x^2 + y^2)}}{i \lambda z} \iint_{-\infty}^{\infty} \,u(x',y') e^{-i \frac{2\pi}{\lambda z}(x' x + y' y)}dx'\,dy'.</math>		:<math>U(x,y) = \frac{e^{i k z} e^{\frac{ik}{2z} (x^2 + y^2)}}{i \lambda z} \iint_{-\infty}^{\infty} \,u(x',y') e^{-i \frac{2\pi}{\lambda z}(x' x + y' y)}dx'\,dy'.</math><ref>Joseph Goodman. [https://archive.org/details/introductiontofo0000good_u8t0 Introduction to Fourier Optics]. Roberts & Company. 2005. ISBN 0-9747077-7-24.</ref>

	Persamaan di atas menunjukkan bahwa pola [[gelombang]] pada [[difraksi Fresnel]] yang [[skalar]] menjadi [[planar]] pada [[difraksi Fraunhofer]] akibat jauhnya [[bidang pengamatan]] dari [[bidang halangan]].		Persamaan di atas menunjukkan bahwa pola [[gelombang]] pada [[difraksi Fresnel]] yang [[skalar]] menjadi [[planar]] pada [[difraksi Fraunhofer]] akibat jauhnya [[bidang pengamatan]] dari [[bidang halangan]].

	== Difraksi celah tunggal ==		== Difraksi celah tunggal ==


	Sebuah celah panjang dengan lebar ''infinitesimal'' akan mendifraksi [[sinar]] [[cahaya]] insiden menjadi deretan [[gelombang]] ''circular'', dan [[muka gelombang]] yang lepas dari celah tersebut akan berupa [[gelombang]] silinder dengan [[intensitas]] yang ''uniform''.		Sebuah celah panjang dengan lebar ''infinitesimal'' akan mendifraksi [[sinar]] [[cahaya]] insiden menjadi deretan [[gelombang]] ''circular'', dan [[muka gelombang]] yang lepas dari celah tersebut akan berupa [[gelombang]] silinder dengan [[intensitas]] yang ''uniform''.

Baris 55:		Baris 54:

	== Difraksi celah ganda ==		== Difraksi celah ganda ==
			Pada [[mekanika kuantum]], [[eksperimen celah ganda]] yang dilakukan oleh [[Thomas Young]] menunjukkan sifat yang tidak terpisahkan dari [[cahaya]] sebagai [[gelombang]] dan [[partikel]]. Sebuah sumber [[cahaya]] koheren yang menyinari [[bidang halangan]] dengan dua celah akan membentuk pola [[interferensi]] [[gelombang]] berupa pita [[cahaya]] yang terang dan gelap pada [[bidang pengamatan]], walaupun demikian, pada [[bidang pengamatan]], [[cahaya]] ditemukan terserap sebagai [[partikel]] diskrit yang disebut [[foton]].<ref>Richard P. Feynman. ''The Feynman Lectures on Physics, Vol. 3''. Addison-Wesley. 1965. hlm. p.1–8. ISBN 0201021188P.</ref><ref>David Darling. [http://www.daviddarling.info/encyclopedia/W/wave-particle_duality.html Wave – Particle Duality]. ''The Internet Encyclopedia of Science''. The Worlds of David Darling. 2007.</ref>

	Pada [[mekanika kuantum]], [[eksperimen celah ganda]] yang dilakukan oleh [[Thomas Young]] menunjukkan sifat yang tidak terpisahkan dari [[cahaya]] sebagai [[gelombang]] dan [[partikel]]. Sebuah sumber [[cahaya]] koheren yang menyinari [[bidang halangan]] dengan dua celah akan membentuk pola [[interferensi]] [[gelombang]] berupa pita [[cahaya]] yang terang dan gelap pada [[bidang pengamatan]], walaupun demikian, pada [[bidang pengamatan]], [[cahaya]] ditemukan terserap sebagai [[partikel]] diskrit yang disebut [[foton]].

	Pita [[cahaya]] yang terang pada [[bidang pengamatan]] terjadi karena [[interferensi]] konstruktif, saat puncak [[gelombang]] (en:''crest'') ber[[interferensi]] dengan puncak [[gelombang]] yang lain, dan membentuk [[maksima]]. Pita [[cahaya]] yang gelap terjadi saat puncak [[gelombang]] ber[[interferensi]] dengan landasan [[gelombang]] (en:''trough'') dan menjadi [[minima]]. [[Interferensi]] konstruktif terjadi saat:		Pita [[cahaya]] yang terang pada [[bidang pengamatan]] terjadi karena [[interferensi]] konstruktif, saat puncak [[gelombang]] (en:''crest'') ber[[interferensi]] dengan puncak [[gelombang]] yang lain, dan membentuk [[maksima]]. Pita [[cahaya]] yang gelap terjadi saat puncak [[gelombang]] ber[[interferensi]] dengan landasan [[gelombang]] (en:''trough'') dan menjadi [[minima]]. [[Interferensi]] konstruktif terjadi saat:
Baris 69:		Baris 66:
	:''L'' adalah jarak antara celah dengan titik tengah [[bidang pengamatan]]		:''L'' adalah jarak antara celah dengan titik tengah [[bidang pengamatan]]

	Persamaan ini adalah pendekatan untuk kondisi tertentu. Persamaan [[matematika]] yang lebih rinci dari [[interferensi]] celah ganda dalam konteks [[mekanika kuantum]] dijelaskan pada [[dualitas Englert-Greenberger]].		Persamaan ini adalah pendekatan untuk kondisi tertentu.<ref>For a more complete discussion, with diagrams and photographs, see Arnold L Reimann, ''Physics'', chapter 38.</ref> Persamaan [[matematika]] yang lebih rinci dari [[interferensi]] celah ganda dalam konteks [[mekanika kuantum]] dijelaskan pada [[dualitas Englert-Greenberger]].

	== Difraksi celah majemuk ==		== Difraksi celah majemuk ==


	'''Difraksi celah majemuk''' (en:'''''Diffraction grating''''') secara matematis dapat dilihat sebagai [[interferensi]] banyak [[titik sumber]] [[cahaya]], pada kondisi yang paling sederhana, yaitu yang terjadi pada dua celah dengan pendekatan Fraunhofer, perbedaan jarak antara dua celah dapat dilihat pada [[bidang pengamatan]] sebagai berikut:		'''Difraksi celah majemuk''' (en:'''''Diffraction grating''''') secara matematis dapat dilihat sebagai [[interferensi]] banyak [[titik sumber]] [[cahaya]], pada kondisi yang paling sederhana, yaitu yang terjadi pada dua celah dengan pendekatan Fraunhofer, perbedaan jarak antara dua celah dapat dilihat pada [[bidang pengamatan]] sebagai berikut:

Baris 80:		Baris 75:
	Dengan perhitungan [[maksima]]:		Dengan perhitungan [[maksima]]:

	:		:{\|
			\|-
			\|<math>\ {a} \sin \theta = n \lambda </math> \|\|      \|\| rowspan=4 \|
			:di mana
			:<math>\ n</math> adalah urutan [[maksima]]
			:<math>\ \lambda</math> adalah [[panjang gelombang]]
			:<math>\ a</math> adalah jarak antar celah
			: and <math>\ \theta</math> adalah sudut terjadinya [[interferensi]] konstruktif
			\|-
			\|
			\|}

	Dan persamaan [[minima]]:		Dan persamaan [[minima]]:
Baris 93:		Baris 98:

	== Referensi ==		== Referensi ==
			<references />

			== Sumber dan atribusi ==

			Konten artikel ini diadaptasi dari [https://id.wikipedia.org/w/index.php?title=Difraksi&oldid=29219173 Wikipedia bahasa Indonesia], revisi 29219173 (2026-05-12T10:09:00Z), yang tersedia berdasarkan lisensi Creative Commons Atribusi-BerbagiSerupa (CC BY-SA). Gambar pada artikel ini bersumber dari Wikimedia Commons dan mengikuti ketentuan lisensi masing-masing berkas. Mohon gunakan konten dan media secara bijak serta sesuai dengan ketentuan lisensi yang berlaku.

	~~== Sumber dan atribusi ==~~		<!-- WIKI_UNISSULA_PRESENTATION_V4 -->

	~~Konten artikel ini diadaptasi dari [https://id.wikipedia.org/w/index.php?title=Difraksi&oldid=29219173 Wikipedia bahasa Indonesia], revisi 29219173 (2026~~-05-~~12T10:09:00Z), yang tersedia berdasarkan lisensi Creative Commons Atribusi~~-~~BerbagiSerupa (CC BY~~-~~SA). Mohon gunakan konten ini secara bijak serta sesuai dengan ketentuan lisensi yang berlaku.~~

Maintenance script: Impor teks terkontrol dari Wikipedia bahasa Indonesia; revisi 29219173; atribusi sumber disertakan.

2026-08-26T08:24:16Z

Impor teks terkontrol dari Wikipedia bahasa Indonesia; revisi 29219173; atribusi sumber disertakan.

Halaman baru

'''Difraksi''' atau '''pelenturan''' adalah kecenderungan gelombang yang dipancarkan dari sumber melewati celah yang terbatas untuk menyebar ketika merambat. Menurut prinsip Huygens, setiap titik pada front gelombang cahaya dapat dianggap sebagai sumber sekunder gelombang bola.

Gelombang ini merambat ke luar dengan kecepatan karakteristik gelombang. Gelombang yang dipancarkan oleh semua titik pada muka gelombang mengganggu satu sama lain untuk menghasilkan gelombang berjalan. [[Prinsip Huygens]] juga berlaku untuk [[Radiasi elektromagnetik|gelombang elektromagnetik]].

== Difraksi Fresnel ==

'''Difraksi Fresnel''' adalah pola [[gelombang]] pada titik ''(x,y,z)'' dengan persamaan:

:<math> E(x,y,z)={z \over {i \lambda}} \iint{ E(x',y',0) \frac{e^{ikr}}{r^2}}dx'dy' </math>

di mana:

:<math> r=\sqrt{(x-x')^2+(y-y')^2+z^2} </math>, dan
:<math> i \,</math> adalah [[satuan imajiner]].

== Difraksi Fraunhofer ==
Dalam [[teori difraksi skalar]] (en:''scalar diffraction theory''), [[Difraksi Fraunhofer]] adalah pola [[gelombang]] yang terjadi pada [[jarak jauh]] (en:''far field'') menurut persamaan integral [[difraksi Fresnel]] sebagai berikut:

:<math>U(x,y) = \frac{e^{i k z} e^{\frac{ik}{2z} (x^2 + y^2)}}{i \lambda z} \iint_{-\infty}^{\infty} \,u(x',y') e^{-i \frac{2\pi}{\lambda z}(x' x + y' y)}dx'\,dy'.</math>

Persamaan di atas menunjukkan bahwa pola [[gelombang]] pada [[difraksi Fresnel]] yang [[skalar]] menjadi [[planar]] pada [[difraksi Fraunhofer]] akibat jauhnya [[bidang pengamatan]] dari [[bidang halangan]].

== Difraksi celah tunggal ==

Sebuah celah panjang dengan lebar ''infinitesimal'' akan mendifraksi [[sinar]] [[cahaya]] insiden menjadi deretan [[gelombang]] ''circular'', dan [[muka gelombang]] yang lepas dari celah tersebut akan berupa [[gelombang]] silinder dengan [[intensitas]] yang ''uniform''.

Secara umum, pada sebuah [[gelombang planar]] kompleks yang monokromatik <math>\Psi^\prime</math> dengan [[panjang gelombang]] &lambda yang melewati celah tunggal dengan lebar ''d'' yang terletak pada bidang x′-y′, difraksi yang terjadi pada arah radial ''r'' dapat dihitung dengan persamaan:

:<math>\Psi = \int_{\mathrm{slit}} \frac{i}{r\lambda} \Psi^\prime e^{-ikr}\,d\mathrm{slit}</math>

dengan asumsi sumbu koordinaat tepat berada di tengah celah, x′ akan bernilai dari <math>-d/2\,</math> hingga <math>+d/2\,</math>, dan y′ dari 0 hingga <math>\infty</math>.

Jarak ''r'' dari celah berupa:

:<math>r = \sqrt{\left(x - x^\prime\right)^2 + y^{\prime2} + z^2}</math>

:<math>r = z \left(1 + \frac{\left(x - x^\prime\right)^2 + y^{\prime2}}{z^2}\right)^\frac{1}{2}</math>

Sebuah celah dengan lebar melebihi [[panjang gelombang]] akan mempunyai banyak [[sumber titik]] (en:''point source'') yang tersebar merata sepanjang lebar celah. [[Cahaya]] difraksi pada sudut tertentu adalah hasil [[interferensi]] dari setiap [[sumber titik]] dan jika [[fase]] relatif dari [[interferensi]] ini bervariasi lebih dari 2π, maka akan terlihat [[minima]] dan [[maksima]] pada [[cahaya]] difraksi tersebut. [[Maksima]] dan [[minima]] adalah hasil [[interferensi]] [[gelombang]] konstruktif dan destruktif pada [[interferensi]] maksimal.

[[Difraksi Fresnel]]/[[difraksi jarak pendek]] yang terjadi pada celah dengan lebar empat kali [[panjang gelombang]], [[cahaya]] dari [[sumber titik]] pada ujung atas celah akan ber[[interferensi]] destruktif dengan [[sumber titik]] yang berada di tengah celah. Jarak antara dua [[sumber titik]] tersebut adalah <math>\lambda/2</math>. Deduksi persamaan dari pengamatan jarak antara tiap [[sumber titik]] destruktif adalah:

:<math>\frac{d \sin(\theta)}{2}</math>

[[Minima]] pertama yang terjadi pada sudut &theta minimum adalah:

:<math>d\,\sin\theta_\text{min} = \lambda</math>

[[Difraksi jarak jauh]] untuk pengamatan ini dapat dihitung berdasarkan persamaan integral [[difraksi Fraunhofer]] menjadi:

:<math>I(\theta) = I_0 \,\operatorname{sinc}^2 ( d \sin\theta / \lambda )</math>

di mana [[fungsi sinc]] berupa sinc(''x'') = sin(p''x'')/(p''x'') if ''x'' ? 0, and sinc(0) = 1.

== Difraksi celah ganda ==

Pada [[mekanika kuantum]], [[eksperimen celah ganda]] yang dilakukan oleh [[Thomas Young]] menunjukkan sifat yang tidak terpisahkan dari [[cahaya]] sebagai [[gelombang]] dan [[partikel]]. Sebuah sumber [[cahaya]] koheren yang menyinari [[bidang halangan]] dengan dua celah akan membentuk pola [[interferensi]] [[gelombang]] berupa pita [[cahaya]] yang terang dan gelap pada [[bidang pengamatan]], walaupun demikian, pada [[bidang pengamatan]], [[cahaya]] ditemukan terserap sebagai [[partikel]] diskrit yang disebut [[foton]].

Pita [[cahaya]] yang terang pada [[bidang pengamatan]] terjadi karena [[interferensi]] konstruktif, saat puncak [[gelombang]] (en:''crest'') ber[[interferensi]] dengan puncak [[gelombang]] yang lain, dan membentuk [[maksima]]. Pita [[cahaya]] yang gelap terjadi saat puncak [[gelombang]] ber[[interferensi]] dengan landasan [[gelombang]] (en:''trough'') dan menjadi [[minima]]. [[Interferensi]] konstruktif terjadi saat:

:<math>\frac{n\lambda}{a} = \frac{x}{L} \quad\Leftrightarrow\quad{n}{\lambda}=\frac{xa}{L}\;,</math>
di mana
:''λ'' adalah [[panjang gelombang]] [[cahaya]]
:''a'' adalah jarak antar celah, jarak antara titik A dan B pada diagram di samping kanan
:''n'' is the order of maximum observed (central maximum is ''n'' = 0),
:''x'' adalah jarak antara pita [[cahaya]] dan ''central maximum'' (disebut juga ''fringe distance'') pada [[bidang pengamatan]]
:''L'' adalah jarak antara celah dengan titik tengah [[bidang pengamatan]]

Persamaan ini adalah pendekatan untuk kondisi tertentu. Persamaan [[matematika]] yang lebih rinci dari [[interferensi]] celah ganda dalam konteks [[mekanika kuantum]] dijelaskan pada [[dualitas Englert-Greenberger]].

== Difraksi celah majemuk ==

'''Difraksi celah majemuk''' (en:'''''Diffraction grating''''') secara matematis dapat dilihat sebagai [[interferensi]] banyak [[titik sumber]] [[cahaya]], pada kondisi yang paling sederhana, yaitu yang terjadi pada dua celah dengan pendekatan Fraunhofer, perbedaan jarak antara dua celah dapat dilihat pada [[bidang pengamatan]] sebagai berikut:

:<math>\ \Delta S={a} \sin \theta</math>

Dengan perhitungan [[maksima]]:

:

Dan persamaan [[minima]]:

:<math> {a} \sin \theta = \lambda (n+1/2) \,</math>.

Pada [[sinar]] insiden yang membentuk sudut θ<sub>i</sub> terhadap [[bidang halangan]], perhitungan maksima menjadi:

:<math> a \left( \sin{\theta_n} + \sin{\theta_i} \right) = n \lambda.</math>

[[Cahaya]] yang terdifraksi dari celah majemuk dapat dihitung dengan penjumlahan difraksi yang terjadi pada setiap celah berupa [[konvolusi]] dari pola difraksi dan [[interferensi]].

== Referensi ==

== Sumber dan atribusi ==

Konten artikel ini diadaptasi dari [https://id.wikipedia.org/w/index.php?title=Difraksi&oldid=29219173 Wikipedia bahasa Indonesia], revisi 29219173 (2026-05-12T10:09:00Z), yang tersedia berdasarkan lisensi Creative Commons Atribusi-BerbagiSerupa (CC BY-SA). Mohon gunakan konten ini secara bijak serta sesuai dengan ketentuan lisensi yang berlaku.