Maintenance script: Presentation V4: sitasi, referensi, Math, Wikimedia Commons, dan atribusi

2026-08-26T18:05:01Z

Presentation V4: sitasi, referensi, Math, Wikimedia Commons, dan atribusi

← Revisi sebelumnya		Revisi per 26 Agustus 2026 18.05
Baris 1:		Baris 1:
			[[File:Fresnel.svg\|thumb\|right\|280px\|Parameter yang digunakan pada persamaan Fresnel]]

	'''Persamaan Fresnel''' adalah deduksi matematis oleh [[Augustin Jean Fresnel]] hasil pengamatan perilaku [[gelombang cahaya]] ketika merambat antara [[medium]] yang mempunyai [[indeks bias]] yang berbeda. Persamaan Fresnel berlaku hanya pada [[indeks bias]] yang bernilai real, yaitu pada [[medium]] yang tidak menyerap [[gelombang cahaya]]. [[Indeks bias]] dapat mempunyai nilai imajiner dan bernilai kompleks, seperti pada [[medium]] [[logam]] atau [[semikonduktor]] yang menyerap [[gelombang cahaya]]. Persamaan ini juga berlaku hanya pada [[medium]] yang bersifat non magnetik dengan asumsi tidak terjadi [[interferensi]].		'''Persamaan Fresnel''' adalah deduksi matematis oleh [[Augustin Jean Fresnel]] hasil pengamatan perilaku [[gelombang cahaya]] ketika merambat antara [[medium]] yang mempunyai [[indeks bias]] yang berbeda. Persamaan Fresnel berlaku hanya pada [[indeks bias]] yang bernilai real, yaitu pada [[medium]] yang tidak menyerap [[gelombang cahaya]]. [[Indeks bias]] dapat mempunyai nilai imajiner dan bernilai kompleks, seperti pada [[medium]] [[logam]] atau [[semikonduktor]] yang menyerap [[gelombang cahaya]]. Persamaan ini juga berlaku hanya pada [[medium]] yang bersifat non magnetik dengan asumsi tidak terjadi [[interferensi]].

	Saat [[gelombang cahaya]] merambat dari [[medium]] dengan [[indeks bias]] n<sub>1</sub> ke [[medium]] dengan [[indeks bias]] n<sub>2</sub>, [[Augustin Jean Fresnel\|Fresnel]] berpendapat bahwa [[gelombang cahaya]] mengalami [[refleksi]] dan [[refraksi]] bersamaan. Pendapat ini berbeda dengan [[hukum Snellius]] yang menjelaskan bahwa [[partikel]] [[cahaya]] hanya membias pada kondisi yang sama.		Saat [[gelombang cahaya]] merambat dari [[medium]] dengan [[indeks bias]] n<sub>1</sub> ke [[medium]] dengan [[indeks bias]] n<sub>2</sub>, [[Augustin Jean Fresnel\|Fresnel]] berpendapat bahwa [[gelombang cahaya]] mengalami [[refleksi]] dan [[refraksi]] bersamaan. Pendapat ini berbeda dengan [[hukum Snellius]] yang menjelaskan bahwa [[partikel]] [[cahaya]] hanya membias pada kondisi yang sama.

	[[Intensitas]] fraksi [[gelombang cahaya]] yang mengalami [[refleksi]] dari antarmuka ditentukan oleh [[reflektansi]] ''R'' dan fraksi [[gelombang cahaya]] yang mengalami [[refraksi]] ditentukan oleh [[transmitansi]] ''T''.		[[Intensitas]] fraksi [[gelombang cahaya]] yang mengalami [[refleksi]] dari antarmuka ditentukan oleh [[reflektansi]] ''R'' dan fraksi [[gelombang cahaya]] yang mengalami [[refraksi]] ditentukan oleh [[transmitansi]] ''T''.<ref>Hecht (1987), p. 100.</ref>

	Perhitungan ''R'' bergantung pada [[polarisasi]] [[sinar]] insiden, disebut '''Refleksi Fresnel'''. Jika [[gelombang]] [[cahaya]] dipolarisasi oleh [[medan listrik]] yang tegak lurus bidang diagram (polarisasi-''s''), [[koefisien refleksi]] '''persamaan Fresnel''' menjadi:		Perhitungan ''R'' bergantung pada [[polarisasi]] [[sinar]] insiden, disebut '''Refleksi Fresnel'''. Jika [[gelombang]] [[cahaya]] dipolarisasi oleh [[medan listrik]] yang tegak lurus bidang diagram (polarisasi-''s''), [[koefisien refleksi]] '''persamaan Fresnel''' menjadi:


	: <math>R_s = \left[ \frac{\sin (\theta_t - \theta_i)}{\sin (\theta_t + \theta_i)} \right]^2		: <math>R_s = \left[ \frac{\sin (\theta_t - \theta_i)}{\sin (\theta_t + \theta_i)} \right]^2
Baris 18:		Baris 19:
	=\left[\frac{n_1\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}-n_2\cos\theta_i}{n_1\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}+n_2\cos\theta_i}\right]^2</math>		=\left[\frac{n_1\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}-n_2\cos\theta_i}{n_1\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}+n_2\cos\theta_i}\right]^2</math>

	[[Koefisien transmisi]] untuk tiap-tiap bidang [[polarisasi]] dapat dihitung dengan aritmetika: ''T''<sub>s</sub> = 1 − ''R''<sub>s</sub> dan ''T''<sub>p</sub> = 1 − ''R''<sub>p</sub>.		[[Koefisien transmisi]] untuk tiap-tiap bidang [[polarisasi]] dapat dihitung dengan aritmetika: ''T''<sub>s</sub> = 1 − ''R''<sub>s</sub> dan ''T''<sub>p</sub> = 1 − ''R''<sub>p</sub>.<ref>Hecht (1987), p. 102.</ref>

	Jika [[sinar]] insiden tidak ter[[polarisasi]] (mempunyai nilai polarisasi-''s'' dan -''p''), [[koefisien refleksi]] menjadi ''R'' =  (''R''<sub>s</sub> + ''R''<sub>p</sub>)/2.		Jika [[sinar]] insiden tidak ter[[polarisasi]] (mempunyai nilai polarisasi-''s'' dan -''p''), [[koefisien refleksi]] menjadi ''R'' =  (''R''<sub>s</sub> + ''R''<sub>p</sub>)/2.

	'''Persamaan Fresnell''' untuk [[koefisien refleksi]] dengan [[koefisien amplitudo]] [[medan listrik]] menjadi:		'''Persamaan Fresnell''' untuk [[koefisien refleksi]] dengan [[koefisien amplitudo]] [[medan listrik]] menjadi:<ref>Hecht (2002), p. 120.</ref>

	: <math>R=r^2\ \mathrm{and}\ T=\left(\frac{n_2\cos\theta_t}{n_1\cos\theta_i}\right)t^2</math>		: <math>R=r^2\ \mathrm{and}\ T=\left(\frac{n_2\cos\theta_t}{n_1\cos\theta_i}\right)t^2</math>
Baris 29:		Baris 30:

	Ketika [[gelombang cahaya]] merambat ke [[medium]] yang lebih renggang, ''n''<sub>1</sub> > ''n''<sub>2</sub>, pada sudut insiden di atas ''sudut kritis'' semua [[gelombang cahaya]] mengalami [[refleksi]] dan ''R''<sub>s</sub> = ''R''<sub>p</sub> = 1. Fenomena ini disebut ''total internal reflection''. Sudut kritis untuk [[kaca]] dan [[udara]] sekitar 41°.		Ketika [[gelombang cahaya]] merambat ke [[medium]] yang lebih renggang, ''n''<sub>1</sub> > ''n''<sub>2</sub>, pada sudut insiden di atas ''sudut kritis'' semua [[gelombang cahaya]] mengalami [[refleksi]] dan ''R''<sub>s</sub> = ''R''<sub>p</sub> = 1. Fenomena ini disebut ''total internal reflection''. Sudut kritis untuk [[kaca]] dan [[udara]] sekitar 41°.


	[[Koefisien refleksi]] dan [[koefisien transmisi]] pada sudut insiden mendekati normal antarmuka (θ<sub>i</sub> ≈ θ<sub>t</sub> ≈ 0) dapat dihitung dengan persamaan:		[[Koefisien refleksi]] dan [[koefisien transmisi]] pada sudut insiden mendekati normal antarmuka (θ<sub>i</sub> ≈ θ<sub>t</sub> ≈ 0) dapat dihitung dengan persamaan:
Baris 36:		Baris 36:

	== Referensi ==		== Referensi ==
			<references />

			== Sumber dan atribusi ==

			Konten artikel ini diadaptasi dari [https://id.wikipedia.org/w/index.php?title=Persamaan+Fresnel&oldid=28428075 Wikipedia bahasa Indonesia], revisi 28428075 (2025-11-12T10:58:52Z), yang tersedia berdasarkan lisensi Creative Commons Atribusi-BerbagiSerupa (CC BY-SA). Gambar pada artikel ini bersumber dari Wikimedia Commons dan mengikuti ketentuan lisensi masing-masing berkas. Mohon gunakan konten dan media secara bijak serta sesuai dengan ketentuan lisensi yang berlaku.

	~~== Sumber dan atribusi ==~~		<!-- WIKI_UNISSULA_PRESENTATION_V4 -->

	~~Konten artikel ini diadaptasi dari [https://id.wikipedia.org/w/index.php?title=Persamaan+Fresnel&oldid=28428075 Wikipedia bahasa Indonesia], revisi 28428075 (2025~~-11-~~12T10:58:52Z), yang tersedia berdasarkan lisensi Creative Commons Atribusi~~-~~BerbagiSerupa (CC BY~~-~~SA). Mohon gunakan konten ini secara bijak serta sesuai dengan ketentuan lisensi yang berlaku.~~

Maintenance script: Impor teks terkontrol dari Wikipedia bahasa Indonesia; revisi 28428075; atribusi sumber disertakan.

2026-08-26T17:25:10Z

Impor teks terkontrol dari Wikipedia bahasa Indonesia; revisi 28428075; atribusi sumber disertakan.

Halaman baru

'''Persamaan Fresnel''' adalah deduksi matematis oleh [[Augustin Jean Fresnel]] hasil pengamatan perilaku [[gelombang cahaya]] ketika merambat antara [[medium]] yang mempunyai [[indeks bias]] yang berbeda. Persamaan Fresnel berlaku hanya pada [[indeks bias]] yang bernilai real, yaitu pada [[medium]] yang tidak menyerap [[gelombang cahaya]]. [[Indeks bias]] dapat mempunyai nilai imajiner dan bernilai kompleks, seperti pada [[medium]] [[logam]] atau [[semikonduktor]] yang menyerap [[gelombang cahaya]]. Persamaan ini juga berlaku hanya pada [[medium]] yang bersifat non magnetik dengan asumsi tidak terjadi [[interferensi]].

Saat [[gelombang cahaya]] merambat dari [[medium]] dengan [[indeks bias]] n1 ke [[medium]] dengan [[indeks bias]] n2, [[Augustin Jean Fresnel|Fresnel]] berpendapat bahwa [[gelombang cahaya]] mengalami [[refleksi]] dan [[refraksi]] bersamaan. Pendapat ini berbeda dengan [[hukum Snellius]] yang menjelaskan bahwa [[partikel]] [[cahaya]] hanya membias pada kondisi yang sama.

[[Intensitas]] fraksi [[gelombang cahaya]] yang mengalami [[refleksi]] dari antarmuka ditentukan oleh [[reflektansi]] ''R'' dan fraksi [[gelombang cahaya]] yang mengalami [[refraksi]] ditentukan oleh [[transmitansi]] ''T''.

Perhitungan ''R'' bergantung pada [[polarisasi]] [[sinar]] insiden, disebut '''Refleksi Fresnel'''. Jika [[gelombang]] [[cahaya]] dipolarisasi oleh [[medan listrik]] yang tegak lurus bidang diagram (polarisasi-''s''), [[koefisien refleksi]] '''persamaan Fresnel''' menjadi:

: <math>R_s = \left[ \frac{\sin (\theta_t - \theta_i)}{\sin (\theta_t + \theta_i)} \right]^2
=\left(\frac{n_1\cos\theta_i-n_2\cos\theta_t}{n_1\cos\theta_i+n_2\cos\theta_t}\right)^2
=\left[\frac{n_1\cos\theta_i-n_2\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}}{n_1\cos\theta_i+n_2\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}}\right]^2</math>
di mana ?t dapat diturunkan dari ?i dengan [[hukum Snellius]] dan disederhanakan menggunakan [[identitas trigonometrik]].
[[Koefisien refleksi]] untuk polarisasi [[medan listrik]] pada bidang diagram (polarisasi-''p'') menjadi:

: <math>R_p = \left[ \frac{\tan (\theta_t - \theta_i)}{\tan (\theta_t + \theta_i)} \right]^2
=\left(\frac{n_1\cos\theta_t-n_2\cos\theta_i}{n_1\cos\theta_t+n_2\cos\theta_i}\right)^2
=\left[\frac{n_1\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}-n_2\cos\theta_i}{n_1\sqrt{1-\left(\frac{n_1}{n_2} \sin\theta_i\right)^2}+n_2\cos\theta_i}\right]^2</math>

[[Koefisien transmisi]] untuk tiap-tiap bidang [[polarisasi]] dapat dihitung dengan aritmetika: ''T''s = 1 − ''R''s dan ''T''p = 1 − ''R''p.

Jika [[sinar]] insiden tidak ter[[polarisasi]] (mempunyai nilai polarisasi-''s'' dan -''p''), [[koefisien refleksi]] menjadi ''R'' =  (''R''s + ''R''p)/2.

'''Persamaan Fresnell''' untuk [[koefisien refleksi]] dengan [[koefisien amplitudo]] [[medan listrik]] menjadi:

: <math>R=r^2\ \mathrm{and}\ T=\left(\frac{n_2\cos\theta_t}{n_1\cos\theta_i}\right)t^2</math> 

Pada sudut insiden tertentu, ''R''p bernilai nol. Hal ini menandakan [[refleksi]] keseluruhan dari [[gelombang cahaya]] pada bidang p. Sudut ini dikenal sebagai [[sudut Brewster]], sekitar 56° untuk [[medium]] [[kaca]] dan [[udara]].

Ketika [[gelombang cahaya]] merambat ke [[medium]] yang lebih renggang, ''n''1 > ''n''2, pada sudut insiden di atas ''sudut kritis'' semua [[gelombang cahaya]] mengalami [[refleksi]] dan ''R''s = ''R''p = 1. Fenomena ini disebut ''total internal reflection''. Sudut kritis untuk [[kaca]] dan [[udara]] sekitar 41°.

[[Koefisien refleksi]] dan [[koefisien transmisi]] pada sudut insiden mendekati normal antarmuka (θi ≈ θt ≈ 0) dapat dihitung dengan persamaan:
: <math>R = R_s = R_p = \left( \frac{n_1 - n_2}{n_1 + n_2} \right)^2</math>
: <math>T = T_s = T_p = 1-R = \frac{4 n_1 n_2}{\left(n_1 + n_2 \right)^2} </math>

== Referensi ==

== Sumber dan atribusi ==

Konten artikel ini diadaptasi dari [https://id.wikipedia.org/w/index.php?title=Persamaan+Fresnel&oldid=28428075 Wikipedia bahasa Indonesia], revisi 28428075 (2025-11-12T10:58:52Z), yang tersedia berdasarkan lisensi Creative Commons Atribusi-BerbagiSerupa (CC BY-SA). Mohon gunakan konten ini secara bijak serta sesuai dengan ketentuan lisensi yang berlaku.

Persamaan Fresnel - Riwayat revisi

Maintenance script: Presentation V4: sitasi, referensi, Math, Wikimedia Commons, dan atribusi

Maintenance script: Impor teks terkontrol dari Wikipedia bahasa Indonesia; revisi 28428075; atribusi sumber disertakan.