Persamaan roket Tsiolkovsky: Perbedaan antara revisi

Revisi terkini sejak 25 Agustus 2026 03.59

Persamaan roket Tsiolkovsky, persamaan roket klasik, atau persamaan roket ideal adalah persamaan rumus matematis yang menggambarkan gerak kendaraan yang mengikuti prinsip dasar roket: sebuah alat yang dapat melakukan percepatan pada dirinya sendiri dengan menggunakan gaya dorong dengan cara mengeluarkan sebagian massanya dengan kecepatan tinggi. Kecepatan demikian dapat bergerak karena kekekalan momentum. Persamaan ini merupakan persamaan dasar astronotika menghubungkan peningkatan kecepatan selama fase propulsi pesawat ruang angkasa yang dilengkapi dengan mesin roket dengan rasio massa awalnya dengan massa akhirnya.

Persamaan Tsiolkovsky ditulis: $Δ v = v_{e} \ln \frac{m_{0}}{m_{f}} = I_{sp} g_{0} \ln \frac{m_{0}}{m_{f}},$ di mana:

$Δ v$ adalah delta-v – perubahan velocity kecepatan maksimum kendaraan (tanpa gaya eksternal yang bekerja).
$m_{0}$ adalah massa total awal, termasuk propelan, alias massa basah.
$m_{f}$ adalah massa total akhir tanpa propelan, alias massa kering.
ve=Ispg0 adalah effective exhaust velocity kecepatan buang efektif, dimana:
- $I_{sp}$ adalah impuls spesifik dalam dimensi waktu.
- $g_{0}$ adalah gravitasi standar.
$\ln$ adalah fungsi logaritma natural.^[1]

Mengingat kecepatan keluaran exhaust efektif $v_{e}$ (ditentukan oleh desain motor roket), delta-v yang diinginkan (misalnya, kecepatan lepas), dan massa kering tertentu $m_{f}$ , persamaan tersebut dapat digunakan untuk mencari massa basah yang dibutuhkan $m_{0} - m_{f}$ : $m_{0} = m_{f} e^{Δ v / v_{e}} .$ Jadi massa basah yang diperlukan tumbuh secara eksponensial dengan delta-v yang diinginkan, seperti yang diilustrasikan pada grafik di atas.

Sejarah

Persamaan ini dinamai ilmuwan Rusia Konstantin Tsiolkovsky (Rusia:онстантин олковский) yang secara independen menurunkannya dan menerbitkannya dalam karyanya tahun 1903.^[2]^[3]

Persamaan telah diturunkan sebelumnya oleh matematikawan Inggris William Moore pada tahun 1810, dan kemudian diterbitkan dalam buku terpisah pada tahun 1813.^[4]^[5]

Robert Goddard di AS secara mandiri mengembangkan persamaan tersebut pada tahun 1912 ketika ia memulai penelitiannya untuk meningkatkan mesin roket untuk kemungkinan penerbangan luar angkasa. Robert Goddard menambahkan istilah untuk gravitasi dan drag gaya hambat dalam penerbangan vertikal.^[6]^[7] Hermann Oberth di Eropa secara independen menurunkan persamaan sekitar tahun 1920 saat ia mempelajari kelayakan perjalanan ruang angkasa.

Sementara derivasi turunan persamaan roket adalah latihan kalkulus langsung, Tsiolkovsky dihormati sebagai orang pertama yang menerapkannya pada pertanyaan apakah roket dapat mencapai kecepatan yang diperlukan untuk perjalanan ruang angkasa.

Eksperimen

Untuk memahami prinsip propulsi roket, Konstantin Tsiolkovsky mengusulkan eksperimen terkenal "perahu". Seseorang berada di perahu jauh dari pantai tanpa dayung. Dia ingin mencapai pantai ini. Dia memperhatikan bahwa perahu itu dimuati dengan sejumlah batu dan memiliki gagasan untuk melemparkan, satu per satu dan secepat mungkin, batu-batu ini ke arah yang berlawanan dengan tepian. Secara efektif, jumlah gerakan batu yang dilemparkan ke satu arah sesuai dengan jumlah gerakan yang sama untuk perahu ke arah lain.

Impuls spesifik

Impuls spesifik (biasanya disingkat I_sp) adalah ukuran seberapa efektif sebuah mesin roket menggunakan propelan atau mesin jet menggunakan bahan bakarnya.

Berbagai pengukuran kinerja motor roket yang setara, di unit teknik SI dan Inggris
	Impuls spesifik		Kecepatan buang efektif	Konsumsi bahan bakar spesifik
	Dari berat	Dari massa	Kecepatan buang efektif	Konsumsi bahan bakar spesifik
SI	= s	= 9,80665· N·s/kg	= 9,80665 · m/s	= 101.972/ g/(kN·s)
Satuan Inggris	= s	= lbf·s/lb	= 32.17405 · ft/s	= 3,600/ lb/(lbf · jam)

Mesin roket dalam ruang hampa
Model	Jenis	Pertama terbang	Penerapan	Konsumsi bahan bakar spesifik (TSFC)		(s)	Kecepatan buang efektif (EEV) (m/s)
Model	Jenis	Pertama terbang	Penerapan	lb/lbf·h	g/kN·s	(s)	Kecepatan buang efektif (EEV) (m/s)
Avio P80	bahan bakar padat	2006	Vega tahap 1			280
Avio Zefiro 23	bahan bakar padat	2006	Vega tahap 2			287.5
Avio Zefiro 9A	bahan bakar padat	2008	Vega tahap 3			295.2
RD-843	bahan bakar cair		Vega tahap atas			315.5
Kouznetsov NK-33	bahan bakar cair	1970s	N-1F, Soyuz-2-1v tahap 1			331^[8]
NPO Energomash RD-171M	bahan bakar cair		Zenit-2M, -3SL, -3SLB, -3F tahap 1			337
LE-7A	bahan bakar cair		H-IIA, H-IIB tahap 1			438
Snecma HM-7B	kriogenik		Ariane 2, 3, 4, 5 ECA tahap atas			444.6
LE-5B-2	kriogenik		H-IIA, H-IIB tahap atas			447
Aerojet Rocketdyne RS-25	kriogenik	1981	Space Shuttle, SLS tahap 1			453^[9]
Aerojet Rocketdyne RL-10B-2	kriogenik		Delta III, Delta IV, SLS tahap atas			465.5
NERVA NRX A6	nuklir	1967				869

Contoh

Asumsikan kecepatan buang dan $Δ v$ dari (Bumi ke LEO, termasuk $Δ v$ untuk mengatasi gravitasi dan hambatan aerodinamis

Roket satu tahap ke orbit : $1 - e^{- 9.7 / 4.5}$ = 0.884, oleh karena itu 88,4% dari total massa awal harus menjadi propelan. Sisanya 11,6% untuk mesin, tangki, dan muatan.
Dua-tahap-ke-orbit : anggaplah bahwa tahap pertama harus menyediakan $Δ v$ dari ; $1 - e^{- 5.0 / 4.5}$ = 0.671, oleh karena itu 67,1% dari total massa awal harus menjadi propelan ke tahap pertama. Massa yang tersisa adalah 32,9%. Setelah membuang tahap pertama, massa tetap sama dengan 32,9% ini, dikurangi massa tangki dan mesin tahap pertama. Asumsikan bahwa ini adalah 8% dari total massa awal, maka 24,9% tetap. Tahap kedua harus menyediakan

$Δ v$ dari ; $1 - e^{- 4.7 / 4.5}$ = 0.648, oleh karena itu 64,8% dari massa yang tersisa harus menjadi propelan, yaitu 16,2% dari total massa asli, dan 8,7% tetap untuk tangki dan mesin tahap kedua, muatan, dan dalam kasus pesawat ulang-alik , juga pengorbit. Jadi bersama-sama 16,7% dari massa peluncuran asli tersedia untuk semua mesin, tangki, dan muatan.

Contoh lain

Contoh berikut bertujuan untuk menunjukkan minat roket multi-tahap. Pertimbangkan roket dua tahap dengan karakteristik sebagai berikut:

massa propelan yang dibawa oleh setiap tahap (tahap pertama: 100 ton; tahap kedua: 20 ton) mewakili 10 kali massa kosongnya;
kecepatan ejeksi gas adalah 4000 m/s ;

dan misalkan ia membawa muatan 2t. Mari kita rangkum data ini dalam sebuah tabel:

Tahap	Massa propelan (t)	Berat kosong (t)	Massa total (t)	Kecepatan ejeksi gas (m/s)
Tahap awal	$m_{e 1} = 100$	$m_{v 1} = 10$	$m_{t 1} = 110$	$v_{e} = 4 000$
Tahap kedua	$m_{e 2} = 20$	$m_{v 2} = 2$	$m_{t 2} = 22$	$v_{e} = 4 000$
Muatan			$m_{=} 2$
Jumlah roket	$m_{e} = 120$	$m_{v} = 12$	$m_{t} = 134$

Kami kemudian dapat melakukan perhitungan kenaikan kecepatan, sebagai berikut, dengan menggunakan persamaan Tsiolkovsky dua kali, pada langkah 3 dan 6:

Langkah perhitungan		Rumus	Massa (t)	Kecepatan (m/s)
1	Massa pada pengapian tahap pertama	$m_{i 1} = m_{t}$	$134$
2	Massa pada keredupan tahap pertama	$m_{f 1} = m_{i 1} - m_{e 1}$	$34$
3	Peningkatan kecepatan tahap pertama	$Δ v_{1} = v_{e} \ln \frac{m_{i 1}}{m_{f 1}}$		$5 486$
4	Massa saat pengapian tahap kedua	$m_{i 2} = m_{f 1} - m_{v 1}$	$24$
5	Massa pada keredupan tahap kedua	$m_{f 2} = m_{i 2} - m_{e 2}$	$4$
6	Peningkatan kecepatan tahap kedua	$Δ v_{2} = v_{e} \ln \frac{m_{i 2}}{m_{f 2}}$		$7 167$
7	Kecepatan akhir	$Δ v = Δ v_{1} + Δ v_{2}$		$12 653$

Sebagai perbandingan, sebuah roket yang terdiri dari satu tahap dengan jumlah total propelan yang sama (120 t) dan total massa kosong yang sama (12 t) akan memberikan muatan dengan massa yang sama (2 t) kecepatan sekitar 30% lebih rendah:

Langkah perhitungan		Rumus	Massa (t)	Kecepatan (m/s)
1	Pengapian ground on tahap (tunggal)	$m_{i} = m_{t}$	$134$
2	Massa pemutusan tahap	$m_{f} = m_{i} - m_{e} = m_{v} + m_{c u}$	$14$
3	Kecepatan akhir	$Δ v = v_{e} \ln \frac{m_{i}}{m_{f}}$		$9 034$

Lihat pula

Referensi

↑ https://www.grc.nasa.gov/www/k-12/rocket/rktpow.html
↑ К. Ціолковскій, Изслѣдованіе мировыхъ пространствъ реактивными приборами, 1903 (available online here in a RARed PDF)
↑ K. Tsiolkovsky. Reactive Flying Machines.
↑ William Moore. On the Motion of Rockets both in Nonresisting and Resisting Mediums. Journal of Natural Philosophy, Chemistry & the Arts. 1810. Vol. 27. hlm. 276–285.
↑ William Moore. A Treatise on the Motion of Rockets: to which is added, an Essay on Naval Gunnery, in theory and practice, etc. G. & S. Robinson. 1813.
↑ https://www.grc.nasa.gov/www/k-12/rocket/drageq.html
↑ https://www.grc.nasa.gov/www/k-12/rocket/flteqs.html
↑ NK33. Encyclopedia Astronautica.
↑ SSME. Encyclopedia Astronautica.

Sumber dan atribusi

Konten artikel ini diadaptasi dari Wikipedia bahasa Indonesia, revisi 22229962 (2022-12-03T12:43:10Z), yang tersedia berdasarkan lisensi Creative Commons Atribusi-BerbagiSerupa (CC BY-SA). Gambar pada artikel ini bersumber dari Wikimedia Commons dan mengikuti ketentuan lisensi masing-masing berkas. Mohon gunakan konten dan media secara bijak serta sesuai dengan ketentuan lisensi yang berlaku.

[1] ttps://www.grc.nasa.gov/www/k-12/rocket/rktpow.html

[2] К. Ціолковскій, Изслѣдованіе мировыхъ пространствъ реактивными приборами, 1903 (available online here in a RARed PDF)

[3] K. Tsiolkovsky. Reactive Flying Machines.

[4] William Moore. On the Motion of Rockets both in Nonresisting and Resisting Mediums. Journal of Natural Philosophy, Chemistry & the Arts. 1810. Vol. 27. hlm. 276–285.

[5] William Moore. A Treatise on the Motion of Rockets: to which is added, an Essay on Naval Gunnery, in theory and practice, etc. G. & S. Robinson. 1813.

[6] ttps://www.grc.nasa.gov/www/k-12/rocket/drageq.html

[7] ttps://www.grc.nasa.gov/www/k-12/rocket/flteqs.html

[8] NK33. Encyclopedia Astronautica.

[9] SSME. Encyclopedia Astronautica.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

Maintenance script (bicara | kontrib)